Heat transfer in heat sinks: An analytical approach based on integral transforms https://link.researcher-app.com/vg5a - via Researcher (@ResearcherApp)

✍️ مروری بر برخی از پست های مرتبط با درس های مختلف شامل 240 ساعت ويدئوی آموزشى. برای دسترسی به لینک کاملتر ويدئوها به فایل اکسل پین شده مراجعه شود. محاسبات عددی و روش های عددی https://t.me/VideoLecturesZNU/715 https://t.me/VideoLecturesZNU/557 مکانیک سیالات https://t.me/VideoLecturesZNU/735 https://t.me/VideoLecturesZNU/664 https://t.me/VideoLecturesZNU/663 https://t.me/VideoLecturesZNU/751 https://t.me/VideoLecturesZNU/727 https://t.me/VideoLecturesZNU/723 مکانیک سیالات پیشرفته https://t.me/VideoLecturesZNU/789 https://t.me/VideoLecturesZNU/678 https://t.me/VideoLecturesZNU/704 https://t.me/VideoLecturesZNU/717 توربوماشین https://t.me/VideoLecturesZNU/790 https://t.me/VideoLecturesZNU/782 مباحث انرژى https://t.me/VideoLecturesZNU/781 جریان تراکم پذیر https://t.me/VideoLecturesZNU/467 جریان های گردابی https://t.me/VideoLecturesZNU/571 https://t.me/VideoLecturesZNU/773 مکانیک محیط پیوسته https://t.me/VideoLecturesZNU/476 مقاله و پژوهش https://t.me/VideoLecturesZNU/744 https://t.me/VideoLecturesZNU/565 سوالات المپیاد و کنکور ارشد و دکتری https://t.me/VideoLecturesZNU/756 https://t.me/VideoLecturesZNU/522 https://t.me/VideoLecturesZNU/491 https://t.me/VideoLecturesZNU/743 روش های محاسباتی مونت کارلو https://bit.ly/2YdKqWs انتقال حرارت https://t.me/VideoLecturesZNU/469 https://t.me/VideoLecturesZNU/472 📎 ghazanfarian.ir 📎 @FreeArtJ 📎 @VideoLecturesZNU 📎 https://www.aparat.com/ghazanfarianj 📎 https://www.youtube.com/c/jafarghazanfarian

3-7 توربین گاز شعاعی https://youtu.be/pi8Gqqk39dk 4-7 توربین گاز محوری https://youtu.be/-bZIw_L7FY0 🚩جدید 5-7 توربین بخار https://youtu.be/8Q_QjSRFLT0 📎 ghazanfarian.ir 📎 @FreeArtJ 📎 @VideoLecturesZNU 📎 https://www.aparat.com/ghazanfarianj

💥 4ترفند #کاربردی در word 1️⃣ تایپ کردن نستعلیق بسم الله 🔥با این ترفند به راحتی هرچه تمام تر میتونی بسم الله الرحمن الرحیم رو با تمام اعراب هاش بنویسی: فقط کافیه تایپ کنی FDFD بعدشم کلید های Alt+X رو باهم بگیری و تماام 2️⃣ کوچیک و بزرگ کردن متن ها با کیبورد 🔥برای این کار فقط کافیه کلید های Ctrl +[ ] ؛ با یکیش میتونی فونت متنت رو بزرگ کنی و با یکی دیگه کوچیک. 3️⃣ استفاده از کلید Alt برای کاراکتر های مختلف 🔥مثلا اگه کلید های Alt + 26 رو بگیری کاراکتر → رو بهت میده. 4️⃣ استفاده از ایموجی های مختلف تو تایپ کردن 🔥با میانبر Windows + . (نقطه) میتونی کلی ایموجی رنگی خفن بیاری تو فایل وردت

بهترین ابزار نوشتن هوش مصنوعی برای مقالات، وبلاگ ها و محتوا در سال 2023 - وی دیجیتال مارکتینگ https://vdigimarketing.com/the-best-ai-writing-tool-for-articles-blogs-and-content-in-2023/

سیکل لینده-همپسون یک روش مایع سازی گازها است که با ایجاد انبساط در یک گاز متراکم، آن را سرد می‌کند و سپس گاز سرد را از طریق یک مبدل گرمایی عبور می‌دهد تا گاز ورودی را که متراکم است سرد کند. این روش در سال ۱۸۹۵ توسط ویلیام همپسون در انگلستان و کارل فن لینده در آلمان به طور جداگانه توسعه داده و ثبت شد. این سیکل برای مایع سازی گازهایی مانند هیدروژن، نیتروژن، اکسیژن و آرگون کاربرد دارد. برای مایع سازی گاز آرگون، لازم است که دمای گاز به حدود -۱۸۶ درجه سانتی‌گراد برسد. برای این منظور، باید فشار گاز را به حدود ۲۰۰ بار افزایش داد و سپس آن را از طریق یک توربین انبساط داد تا دمای آن کاهش یابد. سپس گاز سرد را با گاز ورودی در تماس قرار داد تا حرارت خود را به آن منتقل کند. در نهایت، گاز خروجی را به یک جداساز فرستاد تا بخش مایع و بخار آن جدا شوند. طراحی ترمو اقتصادی سیکل لینده-همپسون بستگی به پارامترهای مختلفی دارد، مانند فشار و دمای ورودی، نسبت انبساط، جرم جریان، بازده توربین و مبدل گرمایی و هزینه‌های سرمایه‌گذاری و عملیاتی. برای بهینه‌سازی این پارامترها، معمولاً از روش‌های تحلیل ترمودینامیکی و اقتصادی استفاده می‌شود. : https://fa.wikipedia.org/wiki/%D8%B3%D8%B1%D9%85%D8%A7%DB%8C%D8%B4_%D8%A8%D8%A7%D8%B2%DB%8C%D8%A7%D8%A8%DB%8C : https://civilica.com/doc/426238/ : https://safirdep.com/product-category/%d8%a2%d9%85%d9%88%d8%b2%d8%b4%db%8c/%d9%85%d9%82%d8%a7%d9%84%d8%a7%d8%aa-%d8%aa%d8%b1%d8%ac%d9%85%d9%87-%d8%b4%d8%af%d9%87/%d9%85%d9%82%d8%a7%d9%84%d8%a7%d8%aa-%d9%85%d9%87%d9%86%d8%af%d8%b3%db%8c-%d9%85%da%a9%d8%a7%d9%86%db%8c%da%a9/ : https://www.en.symposia.ir/ICOGPP03

Particle Image Reconstruction Software A free Python package for Particle Image Velocimetry

free to download

PaIRS-UniNa PaIRS-UniNa is a project developed by the Experimental Thermo Fluid-Dynamics (ETFD) group of University of Naples "Federico II" since 2000. It is aimed to provide fast and efficient tools for digital Particle Image Velocimetry (PIV) analysis in research and industrial applications

جریان تراکم ناپذیر (Incompressible Flow) یا همان جریان Isochoric Flow به جریانی گفته می‌شود که در آن چگالی سیال در حجم کنترل ثابت باشد. باید توجه داشت که تراکم ناپذیری جریان به هیچ عنوان دلالت بر تراکم ناپذیری سیال آن ندارد. به بیان ریاضی به جریانی تراکم ناپذیر است که دیورژانس سرعت آن صفر باشد (u=0.∇)

روش استنتاجویرایش شرط لازم برای تراکم ناپذیری جریان این است که چگالی، {\displaystyle \rho }، در یک حجم بی‌نهایت کوچک، dV، که با سرعت جریان u حرکت می‌کند، ثابت باقی بماند. از نظر ریاضی، چنین قیدی به این معناست که مشتق مادی (که در زیر تعریف شده‌است) چگالی باید از صفر شود تا جریان تراکم ناپذیر باشد. قبل از معرفی چنین قیدی، باید قانون پایستگی جرم را اعمال نموده تا روابط مورد نیاز بدست آید. جرم با استفاده از انتگرال حجمی چگالی، {\displaystyle \rho } بدست می‌آید: {\displaystyle {m}={\iiint \limits _{V}\!\rho \,\mathrm {d} V}.} قانون پایستگی جرم ایجاب می‌کند که مشتق بر حسب زمان جرم، درون یک حجم کنترل با شار جرمی، J، در سراسر مرزهایش برابر باشد. از نظر ریاضی می‌توانیم این قید را به صورت ی انتگرال روی سطح نشان دهیم: {\displaystyle {\partial m \over \partial t}={-\iint \limits _{S}\!\!\!\!\!\!\!\!\!\!\!\subset \!\supset (\mathbf {J} \cdot \mathrm {d} \mathbf {S} )}.} علامت منفی در عبارت بالا اطمینان می‌دهد که جریان به سمت بیرون موجب کاهش جرم نسبت به زمان می‌شود، با این قرارداد که بردار مساحت سطح به سمت بیرون است. اکنون با استفاده از قضیه دیورژانس می‌توانیم رابطهٔ بین شار و مشتق جزئی چگالی نسبت به زمان را استخراج نماییم: {\displaystyle {\iiint \limits _{V}{\partial \rho \over \partial t}\,\mathrm {d} V}={-\iiint \limits _{V}\left(\nabla \cdot \mathbf {J} \right)\,\mathrm {d} V},} بنابراین: {\displaystyle {\partial \rho \over \partial t}=-\nabla \cdot \mathbf {J} .} برای فرض جریان تراکم ناپذیر نیازی نیست که مشتق جزئی چگالی با توجه به زمان صفر شود. وقتی در مورد مشتق جزئی چگالی نسبت به زمان صحبت می‌کنیم منظورمان نرخ این تغییر درون یک حجم کنترل با موقعیت ثابت است. وقتی مجبور نشویم که مشتق جزئی چگالی نسبت به زمان صفر نباشد، خودمان را به سیالات تراکم ناپذیر محدود نکرده‌ایم زیرا چگالی در حالی که جریان از یک موقعیت ثابت دیده می‌شود، می‌تواند تغییر کند و همچنین در زمانی که سیال در حجم کنترل جریان دارد می‌تواند تغییر کند. این مسئله عمومیت دارد و این موضوع که مشتق جزئی چگالی نسبت به زمان لازم نیست صفر شود، نشان می‌دهد که سیالات تراکم پذیر، می‌توانند جریان تراکم ناپذیر را در خود داشته باشند. چیزی که برای ما اهمیت دارد، تغییر در چگالی یک حجم کنترل است که در راستای جریان با سرعت u حرکت می‌کند. شار با توجه به رابطهٔ زیر به سرعت جریان وابسته می‌شود: {\displaystyle {\mathbf {J} }={\rho \mathbf {u} }.} پس قانون پایستگی جرم به صورت زیر خواهد شد: {\displaystyle {\partial \rho \over \partial t}+{\nabla \cdot \left(\rho \mathbf {u} \right)}={\partial \rho \over \partial t}+{\nabla \rho \cdot \mathbf {u} }+{\rho \left(\nabla \cdot \mathbf {u} \right)}=0.} رابطهٔ اخیر (که در آن قانون ضرب اعمال شده‌است) به معادلات ناویه-استوکس معروف است. اکنون به معادلهٔ زیر در مورد مشتق کل چگالی نیاز داریم (که در اینجا از قاعده زنجیری استفاده می‌کنیم): {\displaystyle {\mathrm {d} \rho \over \mathrm {d} t}={\partial \rho \over \partial t}+{\partial \rho \over \partial x}{\mathrm {d} x \over \mathrm {d} t}+{\partial \rho \over \partial y}{\mathrm {d} y \over \mathrm {d} t}+{\partial \rho \over \partial z}{\mathrm {d} z \over \mathrm {d} t}.} بنابراین اگر حجم کنترلی اختیار کنیم که با سرعت سیال جابجا می‌شود (مثلاً، (dx/dt, dy/dt, dz/dt) = v)، این عبارت به مشتق مادی تبدیل می‌شود: {\displaystyle {D\rho \over Dt}={\partial \rho \over \partial t}+{\nabla \rho \cdot \mathbf {u} }.} و با استفاده از معادلهٔ پیوستگی که در بالا آمد خواهیم دید: {\displaystyle {D\rho \over Dt}={-\rho \left(\nabla \cdot \mathbf {u} \right)}.} یک تغییر در چگالی در گذر زمان به این معنی است که سیال یا فشرده شده یا منبسط گشته است (یا جرم ی که در حجم ثابت ما، dV بوده‌است تغییر کرده) که این تغییرات از نظر ما قابل فرض نیست. پس باید مشتق مادی چگالی صفر شود و برای چگالی‌های غیر صفر دیورژانس سرعت سیال صفر خواهد بود: {\displaystyle {\nabla \cdot \mathbf {u} }=0.} پس همان‌طور که از قانون پایستگی جرم و قید ثابت ماندن چگالی در حجم مشخص برآمد، مشخص شد شرایط معادل اینکه جریان تراکم ناپذیر باشد، این است که دیورژانس سرعت سیال صفر شود.